Соч. в рус. пер.: Размышления о метафизике исчисления бесконечно малых, 2 изд., М. — Л., 1936 (имеется библ.).

  Лит.: Reinhard М., Le grand Carnot, t. 1—2, P., 1950—52.

Карно Мари Франсуа Сади

Карно' (Carnot) Мари Франсуа Сади (11.8.1837, Лимож, — 24.6.1894, Лион), французский государственный деятель. Внук Л. Н. Карно. В 1878—87 входил в правительства фрейсине, Бриссона и др. С 1887 президент Французской республики. К. способствовал заключению в 1891—93 франко-русского союза. Был убит анархистом С. Казерио.

Карно Никола Леонар Сади

Карно' (Carnot) Никола Леонар Сади (1.6.1796, Париж, — 24.8.1832, там же), французский физик, один из основателей термодинамики. Сын Л. Н. Карно. В 1814 окончил Политехническую школу в Париже и получил назначение в инженерные войска. В 1828 оставил военную службу. В своём единственном опубликованном труде «Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу» (1824) рассмотрел в общем виде вопрос о «получении движения из тепла». Анализируя идеальный круговой процесс (Карно цикл), впервые пришёл к выводу о том, что полезная работа производится только при переходе тепла от нагретого тела к более холодному. Высказал также положение, что величина работы обусловлена разностью температур нагревателя и холодильника и не зависит от природы вещества, работающего в тепловой машине (см. Карно теорема). В своих рассуждениях К. придерживался теории теплорода, однако в дальнейшем, как явствует из его записок, изданных посмертно, он от неё отказался, признав взаимопревращаемость теплоты и механической работы; К. приблизительно определил механический эквивалент теплоты и высказал в общем виде закон сохранения энергии. Работа К. была оценена лишь в 1834, когда Б. Клапейрон, повторив рассуждения К., ввёл графический метод описания процессов. Позднее, развивая учение К., Р. Клаузиус и У. Томсон пришли ко второму началу термодинамики.

  Соч.: Réflexions sur la puissance motrice du feu et sur les machines propres а développer cette puissance, nouv. éd., P., [1953]; в рус. пер. — Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу, М., 1923; то же, в сборнике: Второе начало термодинамики, М., 1934, с. 17—61.

  Лит.: Радциг А. А., Сади Карно и его «Размышления о движущей силе огня», в кн.: Архив истории науки и техники, в. 3, Л., 1934; Фрадкин Л. З., Сади Карно. Его жизнь и творчество. К 100-летию со дня смерти. 1832—1932 гг., М. — Л., 1932; La Mer V. С., Some current misinterpretations of N. L. Sadi Carnot's memoir and cycle, «American Journal of Physics», 1954, v. 22, № 1.

Н. Л. С. Карно.

Карно теорема

Карно' теоре'ма, 1) теорема о коэффициенте полезного действия тепловых двигателей,установленная Н. Л. С. Карно в 1824. Согласно К. т., кпд Карно цикла не зависит от природы рабочего вещества и конструкции теплового двигателя и определяется только температурами нагревателя и холодильника. К. т. сыграла важную роль в установлении второго начала термодинамики. 2) В теории удара — теорема о потере кинетической энергии при абсолютном неупругом ударе. Названа по имени Л. Н. Карно. Кинетическая энергия, потерянная системой при ударе, равна той кинетической энергии, которую имела бы система, если бы её точки двигались с потерянными скоростями, т. е.

,

где  и  — кинетическая энергия системы соответственно до и после удара, mi — масса i-й точки системы, u0i и u1i — скорости i-й точки до и после удара, (u0I — u1i) — т. н. потерянная скорость точки. К. т. является прямым следствием применения к явлению неупругого удара законов сохранения импульса и энергии для изолированной механической системы. В ряде случаев К. т. позволяет определять скорости тел после неупругого удара.

Карно цикл

Карно' цикл, обратимый круговой процесс, в котором совершается превращение теплоты в работу (или работы в теплоту). К. ц. состоит из последовательно чередующихся двух изотермических и двух адиабатных процессов. Впервые рассмотрен французским учёным Н. Л. С. Карно (1824) как идеальный рабочий цикл теплового двигателя. Превращение теплоты в работу сопровождается переносом рабочим телом двигателя определённого количества теплоты от более нагретого тела (нагревателя) к менее нагретому (холодильнику).

  К. ц. осуществляется следующим образом: рабочее тело (например, пар в цилиндре под поршнем) при температуре T1 приводится в соприкосновение с нагревателем, имеющим постоянную температуру T1, и изотермически получает от него количество теплоты dQ1 (при этом пар расширяется и совершает работу). На рис. 1 этот процесс изображен отрезком изотермы AB. Затем рабочее тело, расширяясь адиабатически (по адиабате BC), охлаждается до температуры T2. При этой температуре, сжимаясь изотермически (отрезок CD), рабочее тело отдаёт количество теплоты dQ2 холодильнику с температурой T2. Завершается К. ц. адиабатным процессом (DA на рис. 1), возвращающим рабочее тело в исходное термодинамическое состояние. При постоянной разности температур (T1 — T2) между нагревателем и холодильником рабочее тело совершает за один К. ц. работу

  Эта работа численно равна площади ABCD (рис. 1), ограниченной отрезками изотерм и адиабат, образующих К. ц.

  К. ц. обратим, и его можно осуществить в обратной последовательности (в направлении ADCBA). При этом количество теплоты dQ2 отбирается у холодильника и вместе с затраченной работой dА (превращенной в теплоту) передаётся нагревателю. Тепловой двигатель работает в этом режиме как идеальная холодильная машина.

  К. ц. имеет наивысший кпд h = dA/dQ1 = (T1 — T2)/T1 среди всех возможных циклов, осуществляемых в одном и том же температурном интервале (T1 — T2). В этом смысле кпд К. ц. служит мерой эффективности др. рабочих циклов.

  Исторически К. ц. сыграл важную роль в развитии термодинамики и теплотехники. С его помощью была доказана эквивалентность формулировок Р. Клаузиуса и У. Томсона (Кельвина) второго начала термодинамики, К. ц. был использован для определения абсолютной термодинамической шкалы температур (см. Температурные шкалы), К. ц. часто использовался также для вывода различных термодинамических соотношений (например, Клапейрона — Клаузиуса уравнения).